摘要：
k是表示空间曲率的常数。有两种常见的单位约定： k的量纲可以是，这时r的量纲是长度，a(t)无量纲。k 是a(t) = 1时空间的高斯曲率。r有时被称为退化圆周，因为它等于以原点为圆心的（r值下的）周长除以2π（类似于史瓦西坐标的r）。在适当的情况下，a(t)通常被选为在当前宇宙年代为1，于是 d Σ {\displaystyle。...
k是表示空间曲率的常数。有两种常见的单位约定： k的量纲可以是，这时r的量纲是长度，a(t)无量纲。k 是a(t) = 1时空间的高斯曲率。r有时被称为退化圆周，因为它等于以原点为圆心的（r值下的）周长除以2π（类似于史瓦西坐标的r）。在适当的情况下，a(t)通常被选为在当前宇宙年代为1，于是 d Σ {\displaystyle。
Krasikov & Lagarias在一份计算机辅助证明中证明，对所有足够大的x，区间[1,x]中最终达到1的整数个数至少等于x0.84。 在这一节中，考虑考拉兹函数的快捷形式 f ( n ) = { n 2 if n ≡ 0 ( mod 2 ) , 3 n + 1 2 if 。
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K r a s i k o v & L a g a r i a s zai yi fen ji suan ji fu zhu zheng ming zhong zheng ming ， dui suo you zu gou da de x ， qu jian [ 1 , x ] zhong zui zhong da dao 1 de zheng shu ge shu zhi shao deng yu x 0 . 8 4 。 zai zhe yi jie zhong ， kao lv kao la zi han shu de kuai jie xing shi f ( n ) = { n 2 i f n ≡ 0 ( m o d 2 ) , 3 n + 1 2 i f 。
( x + y ) = sin x cos y + cos x sin y , {\displaystyle \sin(x+y)=\sin \!x\cos \!y+\cos \!x\sin \!y,\,} cos ( x + y ) = cos x cos y − sin x sin y , {\displaystyle。
对於单位圆的垂直弦AB，角θ（代表上下角Δ的一半）的正弦是距离AC（垂直弦的一半）。另一方面，θ的正矢是从垂直弦的中心到圆弧中心的距离CD。因此，cos(θ)（等於线OC的长度）和versin(θ)（等於线CD的长度）总和就是半径OD（长度为单位长）。以这种方式说明，正弦是垂直的，而正矢是水平的（正矢又称为sinus。
z}{\mathrm {d} t}}\right)^{2}}}\;\mathrm {d} t} 。 这方程式应用到一个论据：在一段无穷小时间间隔內，位移的大小等於经过的路径的长度。这论据类似於几何论据：曲线的一段无穷小曲弧与对应这曲弧的直弦重叠在一起。 平均速度是在一段时间间隔內的速度的平均值，以方程式定义为。
{x^{2}}{a^{2}}}=1.} 其特点为： 共渐近线，与渐近线平行的直线和双曲线有且只有一个交点。 焦距相等。 两双曲线的离心率平方后的倒数相加等于 1 {\displaystyle 1} 。 左右开口的双曲线： r 2 = a 2 sec 2 θ {\displaystyle r^{2}=a^{2}\sec。
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在原点处取得最大曲率，相应的曲率半径就等于准焦距 p {\displaystyle p} 。 频率比为 3 : 2 {\displaystyle 3:2} 的利萨如曲线 γ ( t ) = ( cos 3 t , sin 2 t ) {\displaystyle \gamma (t)=(\cos {3t},\sin。
}{5}}\right)\right)} 其中的函数f是表示圆心距等于d，宽度为h的带状图形的面积： f ( d , h ) = s ( d ) − s ( d + h ) {\displaystyle f(d,h)=s(d)-s(d+h)} 而函数s则是圆心距等于d的弓形的面积： s ( d ) = cos − 1 ( d ) −。
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位差。如果电路是纯电阻，那么交流电压和交流电流的相位差等于零。也就是说交流电压等于零的时候，交流电流也等于零，交流电压为最大值时，交流电流也是最大值。这种情况叫做同相位，或叫做同相。 如果电路含有电感和电容，交流电压和交流电流的相位差一般是不等于零的，也就是不同相，可能是电压超前于电流或电流超前于电。
A ( cos θ ) {\displaystyle A(\cos {\theta })} 是任意 μ = cos θ {\displaystyle \mu =\cos \theta } 的函数，则 A ( cos θ ) {\displaystyle A(\cos {\theta。
等于一条边，易于证明。 进一步地，数学家们尝试证明，所有两条外角平分线相等的不等腰三角形的共性。中国数学家蒋声指出，满足下列条件的三角形都是有两条外角平分线相等的不等腰三角形： { A = θ − arccos ( 1 + cos θ + cos 2 θ ) B =。
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y 2 + z 2 ⩾ 2 x y cos C + 2 y z cos A + 2 z x cos B . {\displaystyle x^{2}+y^{2}+z^{2}\geqslant 2xy\cos C+2yz\cos A+2zx\cos B.}。
註：太阳与月球对潮汐的引力贡献比例约1:2.17 潮汐的存在使天体之间的相对速度减小，对彼此的自转起刹车作用。比如，月球和地球之间的潮汐使月球的自转周期等于它的公转周期，称之为潮汐锁定。 潮汐使天体被拉长，如果是黑洞等质量巨大的天体引起的潮汐，一旦潮汐力超过分子间作用力，会把周围的物体撕得粉碎。。
千瓦（kW）基本上是一样的，都代表电功率。电流与电压的乘积等于 瓦（ V A = W {\displaystyle VA=W} ）。不过，瓦只适用于直流电设备，而在交流电设备上面，要把 kVA（千伏安）变成 kW（千瓦）时还要乘以功率因数。用公式来表示就是： k W = k V A ⋅ cos ϕ {\displaystyle。
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）。由于根成对出现，因此只需传输一半的根（一般 ∈ ( 0 , π ) {\displaystyle \in (0,\ \pi )} ）。因此，P与Q的系数总数等于原LP系数数p（不计 a 0 = 1 {\displaystyle a_{0}=1} ）。 确定系数的常用算法是在单位圆上间隔较近的点串上求多项式值。
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Irradiation，DNI 或 beam radiation），是指垂直於太阳光直进方向的平面上，所测量到的日射量，並不包括漫射的太阳辐射。 直达日射等於大气上方的地外辐射，减去由大气吸收和散射能量损耗。 损耗的量取决於一天中的时间（因为太阳高度角隨时间变化）、云量，空气水分含量和悬浮固体等因素。 外大气层的直达日射（英语：direct。
保守力作功使「存」在物体中的位能释放出来，亦即保守力作功等於负的位能变化： W = − Δ U {\displaystyle W=-\Delta U} 2.非保守力作功时，若有保守力作负功则优先化为位能，剩下的功才化为物体的动能，即非保守力作功等於总力学能（动能+位能）变化： W = Δ E = Δ E。
= cos(440 π {\displaystyle \pi } t), 当 t 小於 0.5， 频率 f = 220Hz x(t) = cos(660 π {\displaystyle \pi } t), 当 0.5 小於等於 t 小於 1， 频率 f = 330Hz x(t) = cos(524。
{\displaystyle \Gamma (z+1)\sim {\sqrt {2\pi z}}\left({\frac {z}{e}}\right)^{z},} 其中e约等於2.718281828459。 Γ ( − 3 2 ) = 4 3 π ≈ 2.363 271 801 207 Γ ( − 1 2 ) = − 2 π。
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等於零。假设施加外磁场，这些磁畴的磁矩还趋於与外磁场呈相同方向，从而形成有可能相当强烈的磁化向量与其感应磁场。隨著外磁场的增高，磁化强度也会增高，直到「饱和点」，净磁矩等於饱合磁矩。这时，再增高外磁场也不会改变磁化强度。假设现在撤除外磁场，则铁磁性物质仍能保存一些磁化的状態，净磁矩与磁化向量不等於。
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